上一章我們討論了光的本質屬性，人類本體沒能達到一定維度空間高度，是感覺不到四維以上時空領域的一切現象的。
這一章我就來解釋一個更加一般的物理學問題:預測未來！嗯，你沒有聽錯，就是預測未來！
每個人一學就會，非常簡單易懂！
在開始之前，我首先要說的是一個前提語:在坐標係變換模式下，所有的物質以質點形式為圓心向外為方向向量梯度，這個梯度可以是重力場重力加速度g也可以是其它度量值，去能量梯度或者動量梯度以及角動量梯度，總之，引入這個概念是為了之後在黎曼幾何空間中時空轉換的廣義相對論和狄拉克場方程中引入可預測未來的時間概念，至於怎麼引入，那就不是我能搞定的了。也許萬有引力從此就不再孤單哈。剛才的重點是宏觀尺度下的質點度量方法，就像科學家們一直糾結的時空曲率彎曲下的兩點最短測地線不是直線而是弧線黎曼曲線，而ab張量和ba張量，就像爬坡和下坡不是一個概念，我們就以球體質點為例，遠離球體為梯度增加值，回歸球體趨於穩定態，就像炮彈發射原理相似哈。
下麵就來介紹預測未來的時間方式了！
拋射物最大水平位移距離計算公式:
物體在二維平麵上的拋射運動可以通過分解初始速度為水平和垂直分量來進行分析。給定初始速度v1和發射仰角\theta，我們可以計算出水平初速度v{1x}和垂直初速度v{1y}，然後根據這些分量來計算發射距離。
首先，我們將初始速度v1分解為水平和垂直分量
[v{1x}v1\s\theta][v{1y}v1\s\theta]
物體的水平位移（即發射距離）取決於水平初速度v{1x}和飛行時間t。由於在水平方向上沒有外力（忽略空氣阻力）作用，物體做勻速直線運動，所以水平位移d可以表示為
[dv{1x}\cdott]
為了找到飛行時間t，我們需要考慮垂直方向的運動。在垂直方向上，物體受到重力加速度g的作用，做勻加速直線運動。物體的垂直位移y可以表示為
[yv{1y}\cdott\frac{1}{2}gt2]
當物體落地時，垂直位移y為零（假設發射點和落地點在同一高度），所以我們有
[0v{1y}\cdott\frac{1}{2}gt2]
解這個二次方程，我們可以得到飛行時間t。這個方程有兩個解一個是t0（初始時刻），另一個是物體落地時的時刻
[t\frac{2v{1y}}{g}]
現在我們將t代入水平位移的公式中，得到發射距離d
[dv{1x}\cdot\frac{2v{1y}}{g}]
將v{1x}和v{1y}的表達式代入，我們得到最終的發射距離公式
[dv1\s\theta\cdot\frac{2v1\s\theta}{g}]
[d\frac{v12\s2\theta}{g}]
這裡，g是重力加速度，通常取地球表麵的值約為981,\text{s}2。這個公式給出了在理想情況下（忽略空氣阻力和其他外力），具有一定初始速度和發射仰角的物體所能達到的最大水平距離。
上麵介紹的知識點的關鍵是如何確定時間的方式，對我們來說太有用了，就好像你就是個預言家，上知天文下知地理哈。
那麼，把這個引入狄拉克場方程中會如何呢？
等會再說吧！先來看看芬斯勒幾何學關於時空領域的一般問題:
芬斯勒幾何學（fslerotry）是數學中的一個分支，它擴展了黎曼幾何的概念，專注於研究所謂的芬斯勒空間。在這種幾何中，度量不僅僅依賴於位置，還依賴於方向，這使得芬斯勒幾何比黎曼幾何更加一般化。芬斯勒幾何的基本對象是芬斯勒度量，它是在每一點上定義的一個非線性度量函數。
在物理學中，特彆是廣義相對論和宇宙學中，通常使用的是黎曼幾何，因為它了描述時空彎曲的框架。黎曼幾何中的度量隻依賴於位置，不依賴於方向，這使得它適合於描述均勻且各向同性的宇宙模型。
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